Bárion sigma
Este artigo abordará o assunto Bárion sigma, que representa um aspecto de grande relevância atualmente. Desde as suas origens até à sua influência na sociedade contemporânea, Bárion sigma tem desempenhado um papel fundamental em múltiplas áreas. Ao longo da história, Bárion sigma tem sido objeto de estudo e análise, permitindo-nos compreender a sua evolução e o seu impacto em diferentes esferas. Da mesma forma, a sua relevância hoje continua evidente, gerando debates e reflexões em torno da sua importância e implicações. Neste sentido, é fundamental analisar detalhadamente o fenómeno Bárion sigma, explorando as suas diferentes facetas e a sua relevância no contexto atual.
Bárion sigma é uma família de hádrons que têm carga elétrica elementar +2, +1 ou -1, ou são partículas neutras. Eles são bárions contendo três quarks: dois quarks up e/ou down e um terceiro quark, que pode ser um quark estranho (símbolos
Σ+
,
Σ0
e
Σ−
), um quark charmoso (símbolos
Σ++
c,
Σ+
c e
Σ0
c), um quark bottom (símbolos
Σ+
b,
Σ0
b e
Σ−
b) ou um quark top (símbolos
Σ++
t,
Σ+
t,
Σ0
t). Contudo, as partículas sigmas contendo o quark top não são esperadas para serem observadas segundo o modelo padrão, porque ele prediz que a meia vida dos quarks top é 5 × 10-25 segundos.[1] O que é um tempo 20 vezes menor que o necessário para que a interação forte se manifeste formando os hádrons, portanto seria impossível criar um hádron com o quark top.
Lista
Os símbolos encontrados nessa lista são: I (isospin), J (momentum angular total), P (paridade), u (up quark), d (down quark), s (strange quark), c (charm quark), t (top quark), b (bottom quark), Q (carga), B (número bariônico), S (estranheza), C (encanto (física)), B′ (inferioridade), T (superioridade (física)), assim como outras partículas subatômicas.
As suas antipartículas não são listadas na tabela; contudo, para obtê-las basta mudar os sinais de carga dos quarks transformando-s em antiquarks. Os valores I, J e P em vermelho não foram firmemente medidos por experimentos,mas são preditos pelo modelo quark e são consistentes com as raras medições feitas.[2][3]
JP = 1⁄2+ Bárions Sigma
| Nome da partícula | Símbolo | Quarks constituintes |
massa em repouso (MeV/c2) | I | JP | Q (e) | S | C | B' | T | vida média (s) | geralmente decai para |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Sigma[4] | Σ+ |
u u s |
1,189.37 ± 0.07 | 1 | 1⁄2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 8.018 ± 0.026 × 10−11 | p+ + π0 ou
|
| Sigma[5] | Σ0 |
u d s |
1,192.642 ± 0.024 | 1 | 1⁄2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 7.4 ± 0.7 × 10−20 | Λ0 + γ |
| Sigma[6] | Σ− |
d d s |
1,197.449 ± 0.030 | 1 | 1⁄2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.479 ± 0.011 × 10−10 | n0 + π− |
| charmed Sigma[7] | Σ++ c(2455) |
u u c |
2,454.02 ± 0.18 | 1 | 1⁄2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.0 ± 0.4 × 10−22 | Λ+ c + π+ |
| charmed Sigma[7] | Σ+ c(2455) |
u d c |
2,452.9 ± 0.4 | 1 | 1⁄2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | >1.4 × 10−22 | Λ+ c + π0 |
| charmed Sigma[7] | Σ0 c(2455) |
d d c |
2,453.76 ± 0.18 | 1 | 1⁄2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.0 ± 0.5 × 10−22 | Λ+ c + π− |
| bottom Sigma[8] | Σ+ b(?) |
u u b |
5,807.8+3.7 −3.9 |
1 | 1⁄2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconhecido | Λ0 b + π+ (visto) |
| bottom Sigma† | Σ0 b(?) |
u d b |
Desconhecido | 1 | 1⁄2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconhecido | Desconhecido |
| bottom Sigma[8] | Σ− b(?) |
d d b |
5,815.2 ± 2.7 | 1 | 1⁄2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconhecido | Λ0 b + π− (visto) |
| Top Sigma† | Σ++ t |
u u t |
— | 1 | 1⁄2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
| Top Sigma† | Σ+ t |
u d t |
— | 1 | 1⁄2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
| Top Sigma† | Σ0 t |
d d t |
— | 1 | 1⁄2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
† ↑ partícula ainda não observada,mas predita pelo modelo padrão.
↑ PDG relata a largura de ressonância (Γ). Aqui a conversão τ = ℏ/Γ é dada em vez disso.
↑ Os valores específicos dos nomes não foram decididos ainda,mas estão perto de serem.
Σ
b(5810).
JP = 3⁄2+ Sigma baryons
| Nome da partícula | Símbolo | Quarks constituintes |
massa em repouso (MeV/c2) | I | JP | Q (e) | S | C | B' | T | Vida média (s) | Geralmente decai para |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Sigma[9] | Σ∗+ (1385) |
u u s |
1,382.8 ± 0.4 | 1 | 3⁄2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.84 ± 0.04 × 10−23 | Λ0 + π+ ou
|
| Sigma[9] | Σ∗0 (1385) |
u d s |
1,383.7 ± 1.0 | 1 | 3⁄2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.8 ± 0.3 × 10−23 | Λ0 + π0 ou
|
| Sigma[9] | Σ∗− (1385) |
d d s |
1,387.2 ± 0.5 | 1 | 3⁄2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.67 ± 0.09 × 10−23 | Λ0 + π− ou
|
| charmed Sigma[10] | Σ∗++ c(2520) |
u u c |
2,518.4 ± 0.6 | 1 | 3⁄2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4.4 ± 0.6 × 10−23 | Λ+ c + π+ |
| charmed Sigma[10] | Σ∗+ c(2520) |
u d c |
2,517.5 ± 2.3 | 1 | 3⁄2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | >3.9 × 10−23 | Λ+ c + π0 |
| charmed Sigma[10] | Σ∗0 c(2520) |
d d c |
2,518.0 ± 0.5 | 1 | 3⁄2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4.1 ± 0.5 × 10−23 | Λ+ c + π− |
| bottom Sigma† | Σ∗+ b |
u u b |
Desconhecido | 1 | 3⁄2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconhecido | Desconhecido |
| bottom Sigma† | Σ∗0 b |
u d b |
Desconhecido | 1 | 3⁄2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconhecido | Desconhecido |
| bottom Sigma† | Σ∗− b |
d d b |
Desconhecido | 1 | 3⁄2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | Desconhecido | Desconhecido |
| Top Sigma† | Σ∗++ t |
u u t |
— | 1 | 3⁄2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
| Top Sigma† | Σ∗+ t |
u d t |
— | 1 | 3⁄2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
| Top Sigma† | Σ∗0 t |
d d t |
— | 1 | 3⁄2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
† ↑ partícula ainda não observada,mas predita pelo modelo padrão.
↑ PDG relata a largura de ressonância (Γ). Aqui a conversão τ = ℏ/Γ é dada em vez disso.
Referências
- ↑ A. Quadt (2006). «Top quark physics at hadron colliders». European Physical Journal C. 48 (3): 835–1000. Bibcode:2006EPJC...48..835Q. doi:10.1140/epjc/s2006-02631-6
- ↑ C. Amsler et al. (2008): Particle summary tables – Baryons
- ↑ J. G. Körner et al. (1994)
- ↑ C. Amsler et al. (2008): Particle listings –
Σ+
- ↑ C. Amsler et al. (2008): Particle listings –
Σ0
- ↑ C. Amsler et al. (2008): Particle listings –
Σ−
- ↑ a b c C. Amsler et al. (2008): Particle listings –
Σ
c(2455) - ↑ a b T. Aaltonen et al. (2007a)
- ↑ a b c C. Amsler et al. (2008): Particle listings –
Σ
(1385) - ↑ a b c C. Amsler et al. (2008): Particle listings –
Σ
c(2520)
Ver também
Bibliografia
- C. Amsler et al. (Particle Data Group) (2008). «Review of Particle Physics». Physics Letters B. 667 (1). 1 páginas. Bibcode:2008PhLB..667....1P. doi:10.1016/j.physletb.2008.07.018
- J. G. Körner, M. Krämer, and D. Pirjol (1994). «Heavy Baryons». Progress in Particle and Nuclear Physics. 33: 787–868. Bibcode:1994PrPNP..33..787K. arXiv:hep-ph/9406359
. doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1 - T. Aaltonen et al. (CDF Collaboration) (2007a). «First Observation of Heavy Baryons
Σ
b and
Σ∗
b». Physical Review Letters. 99 (20). 202001 páginas. Bibcode:2007PhRvL..99t2001A. arXiv:0706.3868. doi:10.1103/PhysRevLett.99.202001
